夫琅禾费衍射
夫琅禾费衍射（汉语拼音：Fu lang he fei yan she；英语：Fraunhofer diffraction），光源和观察幕离障碍物（孔或屏）均为无穷远的衍射现象。实验装置如图，S为单色点光源，放置在透镜L1的物方焦点处，所得平行光垂直入射到障碍物，借助于透镜L2将无穷远处的衍射图样移至L2的像方焦面上观察。幕上的强度分布可用惠更斯-菲涅耳原理求得。
单缝衍射
障碍物为单狭缝，其长度比缝宽a要大得多，故可看作无穷长。由于在缝的长度方向对入射光没有限制，在该方向上不发生衍射；在垂直于缝长方向对光有限制，将发生衍射。幕上P 点的强度I取决于衍射角为θ的衍射光在该点的相干叠加结果，图中为其强度分布曲线 ，I0 为中心点O的光强。θ＝0时，I＝I0，强度达极大值，称衍射主极大（或中央极大）。当衍射角θ满足sinθ＝kλ／a（k＝±1，±2，…，λ为波长)时，I＝0，称衍射极小。相邻两极小间有一次极大，其强度远比中央极大要小，中央极大占有入射能量的绝大部分。
当缝宽a远远大于时，所有次极大和极小均向中心点O靠拢，在极限情形下（a→∞ ）缩成一点，此即几何光学的结果。只有当缝宽a与波长λ可比拟时才能观察到明显的衍射现象。衍射极小（或极大）的位置和间距与波长有关，对不同波长的光，除中央极大重合外，其他各级次极大均彼此分离，所以，用白光作为光源时将会得到彩色衍射图样。
圆孔衍射
障碍物为带圆孔的不透光屏。设圆孔半径为a ，幕上将观察到中央为亮斑的同心圆环状衍射图样，其强度分布曲线如图，I0为中央极大中心处(θ＝0)的光强。图中一系列极小值对应暗圆环，相邻两极小间的次极大对应亮圆环。中央亮斑称为爱里斑，约占入射能量的84％。小角衍射时爱里斑的半角宽为
（图1）D为圆孔直径。D愈大，爱里斑的直径愈小，各级次极大均向中心靠拢，D>>λ 时，整个衍射图样缩成中心的一个点，此即几何光学的结果。 光学成像仪器中的透镜均有圆形边框，望远镜的物镜将产生夫琅禾费圆孔衍射，这使所成像不是由几何光学的像点而由一系列爱里斑组成，这必然影响像的清晰度。两个离得很近的爱里斑刚能分辨的标准是由J.W.S.瑞利提出，称瑞利判据。瑞利判据为：两强度分布相同的爱里斑重叠后，其总光强分布曲线中央凹陷处的光强为最大光强的80％时刚好能分辨。此情形相当于一个亮斑的第一极小恰好与另一亮斑的中央极大重合（见图）。能分辨出两个亮斑的最小角间距称为最小分辨角，它等于
（图2）可用物镜的最小分辨角来表示它的分辨本领。直径D愈大，分辨本领就愈高，这就是为什么天文望远镜的直径设计得越来越大的原因之一。
